Ф bscos альфа что за формула

4. Основные формулы Электромагнетизм

Связь магнитной индукции с напряженностьюмагнитного поля.

, где  — магнитная проницаемость однородной среды; ₀ — магнитная постоянная. В вакууме  = 1, и магнитная индукция в вакууме . 2. Закон Био-Савара-Лапласа или где — магнитная индукция поля, создаваемого элементом провода длинойc током I; — радиус-вектор, направленный от элемента проводника к точке, в которой определяется магнитная индукция; — угол между радиус-вектором и направлением тока в элементе провода. 3. Принцип суперпозиции магнитных полей или для , созданных элементом тока. Направление вектора магнитной индукции поля, создаваемого прямым током, определяется по правилу буравчика (правого винта). Для этого проводим магнитную силовую линию (штриховая линия на рис.) и по касательной к ней в интересующей нас точке проводим вектор. Вектор магнитной индукциив точкеА направлен перпендикулярно плоскости чертежа от нас. Рис. 1 4. Магнитная индукция в центре кругового тока где R — радиус кругового витка. Магнитная индукция на оси кругового тока где h — расстояние от центра витка до точки, в которой определяется магнитная индукция. Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком провода с током (вывод этой формулы в примере № 1): Магнитная индукция поля, создаваемого бесконечно длинным прямолинейным проводником с током: где r₀ — расстояние от оси провода до точки, в которой определяется магнитная индукция. Магнитная индукция поля бесконечно длинного соленоида B = ₀nI, где n — отношение числа витков соленоида N к его длине l. 5. Сила, действующая на элемент провода с током в магнитном поле (закон Ампера): , где — вектор, равный по модулю длине участка провода и совпадающий по направлению с током; — угол между направлением тока в проводе и вектором магнитной индукции . Для однородного магнитного поля и прямого отрезка провода получим: . 6. Магнитный момент плоского контура с током , где — единичный вектор нормали (положительной) к плоскости контура;I — сила тока, протекающего по контуру; S — площадь контура. 7. Механический вращающий момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле: или , где  — угол между векторами 8. Сила Лоренца или , где — скорость заряженной частицы; — угол между векторами и. Если частица находится одновременно в электрическом и магнитном полях, то на нее действует сила . 9. Магнитный поток (через поверхность S): а) в случае однородного магнитного поля и плоской поверхности Ф =BScos или Ф = B_nS , где S— площадь контура;  — угол между нормалью к плоскости контура и вектором магнитной индукции; б) в случае неоднородного поля и произвольной поверхности (интегрирование ведется по всей поверхности). Потокосцепление (полный поток) – =NФ. Эта формула верна для соленоида и тороида с равномерной намоткой плотно прилегающих друг к другу N витков. 10. Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле dA=I dФилиА=IФ. 11. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея-Максвелла): . Разность потенциалов на концах проводника, движущегося со скоростью в магнитном поле,U = Blv·sin, где l — длина провода;  — угол между векторами и. Заряд, протекающий по замкнутому контуру при изменении магнитного потока, пронизывающего этот контур: или, гдеR— сопротивление контура. 12. Индуктивность контура L =Ф/I. Индуктивность соленоида L= ₀n 2 lS, где n — отношение числа витков соленоида к его длине;l – длина соленоида, S – площадь его поперечного сечения. 13. Э.д.с. самоиндукции 14. Мгновенное значение силы тока в цепи, обладающей сопротивлением R и индуктивностью L: а) — при замыкании цепи, где -э.д.с. источника тока; t — время, прошедшее после замыкания цепи; б) — при размыкании цепи, гдеI₀ — сила тока в цепи при t = 0; t — время, прошедшее с момента размыкания цепи. 15. Энергия магнитного поля соленоида W = Объемная плотность энергии магнитного поля (отношение энергии поля к его объему) w = BH/2 = B 2 /(2₀) = ₀H 2 /2.