У вас большие запросы!
Точнее, от вашего браузера их поступает слишком много, и сервер VK забил тревогу.
Эта страница была загружена по HTTP, вместо безопасного HTTPS, а значит телепортации обратно не будет.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы отключили сохранение Cookies, а они нужны, чтобы решить проблему.
Почему-то страница не получила всех данных, а без них она не работает.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы вернётесь на предыдущую страницу через 5 секунд.
Вернуться назад
У вас большие запросы!
Точнее, от вашего браузера их поступает слишком много, и сервер VK забил тревогу.
Эта страница была загружена по HTTP, вместо безопасного HTTPS, а значит телепортации обратно не будет.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы отключили сохранение Cookies, а они нужны, чтобы решить проблему.
Почему-то страница не получила всех данных, а без них она не работает.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы вернётесь на предыдущую страницу через 5 секунд.
Вернуться назад
Магнитная индукция
Магни́тная инду́кция, вектор магнитной индукции, векторная величина B \boldsymbol B , являющаяся силовой характеристикой магнитного поля . Как силовая характеристика магнитная индукция определяет:
1) силу F , \boldsymbol, F , действующую на заряд q q q , движущийся со скоростью v \boldsymbol v в магнитном поле (магнитная часть силы Лоренца ): F = q [ v , B ] ; \displaystyle <\boldsymbol= q \left[\boldsymbol, \boldsymbol\right]>; F = q [ v , B ] ; 2) силу взаимодействия d F d\boldsymbol d F элемента электрического тока d I = I d l = j d V d\boldsymbol = I d\boldsymbol = \boldsymbol dV d I = I d l = j d V ( I I I – электрический ток, протекающий по тонкому проводнику в направлении d l , d\boldsymbol, d l , j \boldsymbol j – вектор плотности электрического тока, протекающего в объёме d V dV d V ) и магнитного поля ( сила Ампера ): d F = [ d I , B ] ; \displaystyle
_>\text: p m : N = [ p m , B ] ; \displaystyle <\boldsymbol= \left[\boldsymbol
_> , \boldsymbol\right]>; N = [ p m , B ] ; 4) силу F , \boldsymbol, F , действующую на магнитный момент p m \boldsymbol
_> p m в неоднородном магнитном поле: F = grad ( p m , B ) = ∇ ( p m , B ) . \displaystyle <\boldsymbol= \text (\boldsymbol
_>, \boldsymbol) = \nabla (\boldsymbol
_>, \boldsymbol)>. F = grad ( p m , B ) = ∇ ( p m , B ) . Взаимосвязь между вектором магнитной индукции и силами, действующими на пробные тела , помещённые в магнитное поле, аналогична соответствующей взаимосвязи между вектором напряжённости электрического поля E \boldsymbol E и силами, с которыми электрическое поле действует на заряды. С помощью силовых векторов E \boldsymbol E и B \boldsymbol B описывается единый объект – электромагнитное поле . Разделение электромагнитного поля на электрическую и магнитную компоненты не является абсолютным и зависит от выбора системы отсчёта. Как показал Х. А. Лоренц , отдельные компоненты электромагнитного поля при переходе к системе отсчёта K ′ , K’, K ′ , движущейся со скоростью v \boldsymbol v относительно системы отсчёта K , K, K , преобразуются следующим образом:
E ∥ ′ = E ∥ + [ v , B ] ∥ , E ⊥ ′ = γ ( E ⊥ + [ v , B ] ⊥ ) , B ∥ ′ = B ∥ − 1 c 2 [ v , E ] ∥ , B ⊥ ′ = γ ( B ⊥ − 1 c 2 [ v , E ] ⊥ ) , \displaystyle_<\parallel>‘ = \boldsymbol_ <\parallel>+ \left[\boldsymbol, \boldsymbol\right]_<\parallel>>,\;\;\;\;\;\;\;\; \displaystyle_<\perp>‘ = \gamma(\boldsymbol_ <\perp>+ \left[\boldsymbol, \boldsymbol\right]_<\perp>)>, \\ \displaystyle<\boldsymbol_<\parallel>‘ = \boldsymbol_ <\parallel>— \frac \left[\boldsymbol, \boldsymbol\right]_<\parallel>>,\;\;\;\;\;\;\; \displaystyle<\boldsymbol_<\perp>‘ = \gamma(\boldsymbol_ <\perp>— \frac \left[\boldsymbol, \boldsymbol\right]_<\perp>)>, E ∥ ′ = E ∥ + [ v , B ] ∥ , E ⊥ ′ = γ ( E ⊥ + [ v , B ] ⊥ ) , B ∥ ′ = B ∥ − c 2 1 [ v , E ] ∥ , B ⊥ ′ = γ ( B ⊥ − c 2 1 [ v , E ] ⊥ ) , где знаки ∥ \parallel ∥ и ⊥ \perp ⊥ обозначают, соответственно, компоненты магнитного и электрического полей, параллельные и перпендикулярные скорости движения системы отсчёта v , \boldsymbol, v , c c c – скорость света, γ = 1 / ( 1 − v 2 / c 2 ) − 1 / 2 \gamma = 1/\left(1 — v^2/c^2\right)^ γ = 1/ ( 1 − v 2 / c 2 ) − 1/2 – лоренц-фактор (фактор или множитель Лоренца). Различие в названиях этих векторов (напряжённость электрического поля E \boldsymbol E и индукция магнитного поля B ) \boldsymbol) B ) сложилось исторически вследствие независимого развития теорий электричества и магнетизма на их начальных этапах.
Вектор магнитной индукции B \boldsymbol B является результатом усреднения по малой пространственно-временнóй области внешнего магнитного поля и магнитных микроскопических полей, создаваемых атомами среды, где рассматривается магнитное поле. Для изотропных сред вектор магнитной индукции связан с вектором напряжённости магнитного поля H \boldsymbol H (вектором, аналогичным вектору электрической индукции D \boldsymbol D электрического поля), который определяется только внешними источниками, соотношением: B = μ 0 μ H , \displaystyle <\boldsymbol= \mu_0\mu\boldsymbol>, B = μ 0 μ H , где μ \mu μ – магнитная проницаемость , учитывающая магнитные свойства среды, μ 0 \mu_0 μ 0 – магнитная постоянная .
Магнитную индукцию измеряют с помощью магнитометров , называемых тесламетрами. Единица измерения магнитной индукции в СИ (SI) – тесла ( 1 Тл = 1 Вб/м 2 = 1 Н/(А ⋅ м) ) , (1\,\text = 1\,\text^2 = 1\,\text \cdot \text<м)>), ( 1 Тл = 1 Вб / м 2 = 1 Н /( А ⋅ м ) ) , в системе единиц СГС – гаусс (Гс); 1 Гс = 1 0 − 4 Тл . 1\,\text = 10^\,\text. 1 Гс = 1 0 − 4 Тл .
Опубликовано 8 ноября 2022 г. в 11:23 (GMT+3). Последнее обновление 8 ноября 2022 г. в 11:23 (GMT+3). Связаться с редакцией
У вас большие запросы!
Точнее, от вашего браузера их поступает слишком много, и сервер VK забил тревогу.
Эта страница была загружена по HTTP, вместо безопасного HTTPS, а значит телепортации обратно не будет.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы отключили сохранение Cookies, а они нужны, чтобы решить проблему.
Почему-то страница не получила всех данных, а без них она не работает.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы вернётесь на предыдущую страницу через 5 секунд.
Вернуться назад