Два точечных заряда 4 и -2 нКл находятся друг от друга на расстоянии 60 см. Определить
Два точечных заряда 4 и -2 нКл находятся друг от друга на расстоянии 60 см. Определить напряженность поля в точке, лежащей посередине между зарядами.
Задача №6.2.19 из «Сборника задач для подготовки к вступительным экзаменам по физике УГНТУ»
Дано:
Решение задачи:
Абсолютное значение напряженностей полей \(E_1\) и \(E_2\), создаваемых соответственно зарядами \(q_1\) и \(q_2\), в точке A (смотрите схему к решению), лежащей посередине между зарядами, можно найти по формуле:
Здесь \(k\) – коэффициент пропорциональности (из закона Кулона), равный 9·10 9 Н·м 2 /Кл 2 .
По условию точка A посередине между зарядами \(q_1\) и \(q_2\) (то есть \(r=\frac\)). Учитывая это, и раскрывая модуль в нижней формуле, получим:
На схеме видно, что напряженности \(E_1\) и \(E_2\) – сонаправлены, поэтому искомую суммарную напряженность \(E\) можно найти по формуле:
Ответ: 600 В/м.
Если Вы не поняли решение и у Вас есть какой-то вопрос или Вы нашли ошибку, то смело оставляйте ниже комментарий.
Смотрите также задачи:
Пожалуйста, поставьте оценку
( 53 оценки, среднее 4.66 из 5 )
Вы можете поделиться с помощью этих кнопок:
Комментарии: 63
веракрус 14.01.2024 в 18:15
Здравствуйте, можете помочь пожалуйста. Два точечных заряда q1 12 нКл и q2 15 нКл находятся в вакууме в вершинах А и D прямоугольника ABCD, длины сторон которого АВ 30 см и ВС 40 см. Определите заряд q0, который перенесли из вершины В в вершину С, если силы электростатического поля совершили работу A = 180 нДж
Вера 07.04.2023 в 12:30
Помогите решить задачу в трех вершинах квадрата со стороной 5см найти напряженность и потенциал поля 2 мкКл-1,5мкКл и 2.5 мкКл
Аноним 21.01.2024 в 01:53
там явно играет роль принцип суперпозиций.
непонятно как заряд общий найти для плоскости квадрата. (получается просто сложить)
получилось что : f-потенциал W-потенциал энергия q-общий заряд(q1+q2+q3) f=W/q
W=W12+W23+W13 типо складываем потенциальные взаимодействия(влияния) друг с другом. и получилось что : p-плотность S-площадь квадратика p=q/S q-опять общий.
а E=p/(2*e) 2-потому что плоский конденсатор силовые линии в обе свои стороны eдиэлектрическая проницаемость конст
E=q/(2*S*e) в конденсатор превращаются эти три точки (как плоскость на 5х5см) потому что подругому незнаю как
Вера 07.04.2023 в 12:25
Помогите решить задачу в трех вершинах квадрата со стороной 5см найти напряженность и потенциал поля 2 мкКл-1,5мкКл и 2.5 мкКл
Nikolay 02.03.2023 в 12:58
Здравствуйте, вы не могли помочь с задачей. В керосине (e=2) на расстоянии 5 см друг от друга находятся два заряда q1=20 нКл и q2=30 нКл. Определить напряженность и потенциал электрического поля в точке, лежащей на перпендикуляре, восстановленном к середине прямой, соединяющей заряды, на расстоянии, равном половине расстояния между зарядами. Изобразить на рисунке.
Ученик 09.02.2022 в 16:56
Здравствуйте. Мне нужна помощь, заранее большое спасибо.
Потенциал поля, созданного точечным зарядом, находящимся в вакууме на расстоянии r = 24 см от него, ф = 2,4 В. Определите модуль напряженности этого поля на расстоянии r, = 12 см от заряда.
Easyfizika (автор) 12.02.2022 в 17:11
Все же просто:\[\varphi = \frac<>>>\]Заряд \(q\) равен:\[q = \frac>>\]Искомую напряженность найдем следующим образом:\[E = \frac<>>\]Учитывая выражения для заряда \(q\), имеем:\[E = \frac> \cdot \frac>>\]\[E = \frac>>>\]Численный ответ равен:\[E = \frac>^2>>> = 40\;В/м\]
Дарья 10.11.2022 в 03:09
Нужна помощь, два точечных заряда q1 и q2=-4q1 закреплены на расстоянии 1,2 метра друг от друга. На каком расстоянии от заряда q1 на линии расположения зарядов находится точка с нулевым значением: а)напряженности, б) потенциала поля системы?
Вера 07.04.2023 в 12:38
задача в трех вершинах квадрата со стороной 5см найти напряженность и потенциал поля 2 мкКл-1,5мкКл и 2.5 мкКл помогите пожалуста
Вера 07.04.2023 в 12:39
задача в трех вершинах квадрата со стороной 5см найти напряженность и потенциал поля 2 мкКл-1,5мкКл и 2.5 мкКл помогите решить пожалуйста
Дмитрий 15.12.2021 в 05:11
Срочно нужна помощь, заранее большое спасибо
Электрон без начальной скорости прошел разность потенциалов U0=5 кВ и влетел в горизонтально расположенный плоский конденсатор на равном расстоянии от его пластин. Вектор скорости электрона параллелен пластинам, отстоящим на расстоянии d = 0,5 см. Длина пластин l =5 см. Какую наименьшую разность потенциалов нужно приложить к конденсатору, чтобы электрон не вылетел из него?
Easyfizika (автор) 19.12.2021 в 11:16
Вот же решенная задача, правда численные данные немного отличаются. Но задача решена в общем виде, думаю, пересчитать ответ будет несложно.
Алекс 14.12.2021 в 22:17
Здравствуйте, очень нужна ваша помощь.. Первоначально покоившийся протон, ускоренный электрическим полем напряженностью Е = 1,5∙10^4 В/м и протяженностью 2 м, вылетает из него и подлетает к неподвижному заряду q = 3 мкКл. Чему равна скорость протона на вылете из электрического поля? На каком расстоянии от неподвижного заряда он остановится?
Easyfizika (автор) 19.12.2021 в 11:30
Скорость протона определим из теоремы об изменении кинетической энергии:\[\frac<
Арина 03.11.2021 в 17:19
Два протона (с зарядом 1,6*10^-19 Кл) находятся в среде в точках А и В на расстоянии 5 мкм. Найдите напряженность электрического поля в точке С, которая образует вместе с точками А и В равнобедренный прямоугольный треугольник, приврём противолежать гипотенузе (ответ округлите до целых).
Easyfizika (автор) 07.11.2021 в 21:08
Так как точки A и B равноудалены от точки C, то напряженность электрического поля в этой точке, создаваемой каждым из протонов, будет одинакова и равна по модулю:\[
Дима 19.05.2021 в 00:04
в точках A и B, лежащих на одной прямой, на расстоянии 15, находятся два заряда 18 и -28, найти результирующее поле в точках C и D
Easyfizika (автор) 22.05.2021 в 15:46
Интересно, а как догадаться, где находятся точки C и D?
Светлана 18.05.2021 в 03:13
Подскажите, пожалуйста!
Два точечных заряда 27 нКл и -10 нКл находятся в воздухе на расстоянии 10 см.Надо определить напряженность электрического поля в точке А, удалённой от положительного заряда на расстояние 10 см и на 20 см от отрицательного.
Easyfizika (автор) 18.05.2021 в 21:52
Если расположить положительный заряд так, что он будет левее отрицательного, то точка A будет находиться на расстоянии \(l_1=10\) см левее положительного заряда и на расстоянии \(l_2 = l_1 + r =20\) см левее отрицательного заряда. Так как напряженности полей, создаваемых каждым из зарядов, будут противонаправлены, то модуль напряженности результирующего поля будет определять по формуле:\[E =
Elshan 24.04.2021 в 15:50
Расстояние между двумя точечными положительными зарядами q1=25 нКл и q2=10 нКл равно 22 см. на каком расстоянии от первого заряда находится точка в которой напряженность поля зарядов равна нулю?
Easyfizika (автор) 25.04.2021 в 10:21
Eudemonist 22.04.2021 в 14:56
Как решать это же задачу если не дано L?
Easyfizika (автор) 24.04.2021 в 08:12
Не знаю. Пришлите текст задачи, посмотрим как Вам помочь
Наталья 21.03.2021 в 23:34
Здравствуйте, помогите пожалуйста, как решить задачу с условием: точечные заряды q1= 1нКл и q2=-10нКл находятся на расстоянии 55см. Определите величину напряжённости поля в точках прямой, проходящей через заряды, где потенциал поля равен нулю.
Easyfizika (автор) 22.03.2021 в 21:04
Во-первых, сначала нужно найти точки, в которых потенциал поля равен нулю, а их может быть несколько. Для этого изобразите заряд \(q_1\) и заряд \(q_2\), причем первый левее второго. Проверим последовательно три разные точки: слева от заряда \(q_1\), между зарядами и справа от заряда \(q_2\) на условие, что потенциал поля равен нулю. Везде мы примем, что \(r\) – расстояние до заряда \(q_1\).
1) Условие запишется в виде:\[\frac>> + \frac>>> = 0\]Решая его, Вы получите:\[r = \fracl>> + >> = \frac>> = 6,11\;см\]Напряженность поля в этой точке будет равна (она направлена влево):\[E = \frac>>>> – \frac<
2) Условие запишется в виде:\[\frac>> + \frac>>> = 0\]Решая его, Вы получите:\[r = \fracl>> – >> = \frac>> = 5\;см\]Напряженность поля в этой точке будет равна (она направлена справо):\[E = \frac>>>> + \frac<
3) Условие запишется в виде:\[\frac>> + \frac>>> = 0\]Решая его, Вы получите:\[r = \frac<
Мария 24.02.2021 в 20:02
А если уже учли, что заряд отрицательный, почему его значение опять подставляете с минусом?
Easyfizika (автор) 24.02.2021 в 20:43
Вам дали в условии второй заряд со знаком “минус”. Вы в результате решения должны получить формулу, в которую и нужно подставить \(q_2\) со знаком “минус”, этот знак нигде просто так выкидывать нельзя.
Вообще, можно ещё вот так (не раскрывая модуль):
\[E = \frac>>>> + \frac<<4k\left| > \right|>>>>\]\[E = \frac>>>\left( + \left| > \right|> \right)\]Ответ, как Вы понимаете, будет такой же
Найти потенциал электрического поля в точке, лежащей посредине между двумя
Найти потенциал электрического поля в точке, лежащей посредине между двумя зарядами по 50 нКл, расположенными на расстоянии 1 м в вакууме.
Задача №6.3.9 из «Сборника задач для подготовки к вступительным экзаменам по физике УГНТУ»
Дано:
Решение задачи:
Так как заряды одинаковы, и они находятся на одинаковом расстоянии \(r\) от точки A, в которой нужно определить потенциал, значит потенциалы электрических полей в точке A, создаваемых каждым зарядом, также одинаковы. Это видно из формулы:
Здесь \(k\) – коэффициент пропорциональности, равный 9·10 9 Н·м 2 /Кл 2 .
Учитывая, что точка A находится посредине между двумя зарядами (\(r=\frac\)), то:
Искомый потенциал \(\varphi\) равен сумме потенциалов электрических полей в точке A, создаваемых каждым зарядом, поскольку потенциал – величина скалярная. Учитывая вышесказанное, имеем:
В итоге решение задачи в общем виде выглядит так:
Ответ: 1,8 кВ.
Если Вы не поняли решение и у Вас есть какой-то вопрос или Вы нашли ошибку, то смело оставляйте ниже комментарий.
Асламазов Л.Г. Напряженность, напряжение, потенциал // Квант
Каждая точка электрического поля характеризуется векторной величиной – напряженностью поля. Напряженность поля в данной точке равна силе, действующей на положительный пробный заряд, помещенный в эту точку, и отнесенной к единице заряда. Это – силовая характеристика электрического поля.
При перемещении электрического заряда в поле совершается работа. Электростатическое поле обладает очень важным свойством потенциальностью: работа по перемещению заряда из одной точки поля в другую не зависит от формы траектории. Это позволяет ввести понятие напряжения (или разности потенциалов). Напряжение U между двумя точками поля (*Под словами «пояс», «электрическое поле» здесь и в дальнейшем мы будем понимать электростатическое поле, то есть поле, созданное неподвижными зарядами.) равно работе, совершаемой электрическим полем по перемещению единицы положительного заряда из одной точки в другую.
В отличие от напряженности, определенной в отдельно взятой точке, напряжение характеризует две точки ноля. Если зафиксировать одну точку, выбрав ее за начало отсчета, то любая точка поля будет иметь определенное напряжение по отношению к выбранной точке. Это напряжение называют потенциалом φ. Очевидно, что началу отсчета соответствует нулевой потенциал. Чаще всего нулевой потенциал приписывается точке, бесконечно удаленной от заряда, создающего поле. В этом случае потенциал φ некоторой точки поля равен работе, совершаемой электрическим полем по перемещению единицы положительного заряда из этой точки в бесконечность. Это – энергетическая характеристика электрического поля.
Иногда задавать в каждой точке скалярную величину – потенциал φ – удобнее, чем векторную величину напряженность . Естественно, что эти две величины должны быть связаны друг с другом.
Рассмотрим вначале однородное электрическое поле. Его напряженность одинакова во всех точках; силовые линии такого поля – параллельные прямые (рис. 1).
Найдем разность потенциалов между точками B и D. Потенциал φB точки B равен работе по перемещению единицы заряда из этой точки в бесконечность. Форма траектории при подсчете работы не имеет значения, поэтому будем перемещать заряд сначала по отрезку BC потом по отрезку CD а затем из точки D в бесконечность. Сила, действующая на единицу заряда со стороны электрического поля, равна напряженности. На отрезке ВС работа этой силы равна E·l, где E – проекция вектора напряженности на силовую линию, a l – длина отрезка ВС. На отрезке CD сила работы не совершает, так как она перпендикулярна перемещению. Наконец, работа по перемещению единицы заряда из точки D в бесконечность равна потенциалу φD. Поэтому: или для разности потенциалов:
(1)
Для того чтобы формула (1) давала правильный знак разности потенциалов, величине l надо приписывать определенный знак в зависимости от расположения точек B и C на силовой линии. Будем считать, что l – это проекция вектора BD на направление силовой линии. Тогда знак положителен, если точка C лежит «ниже» по силовой линии, чем точка B и отрицателен в противоположном случае. Для случая, изображенного на рисунке 1, l > 0, и разность потенциалов 
, что соответствует убыванию потенциала вдоль силовой линии 
.
Итак, в однородном электрическом иоле между напряженностью и разностью потенциалов имеется простая связь, даваемая формулой (1).
Какова связь между потенциалом и напряженностью в случае неоднородного электрического поля? В таком поле напряженность меняется от точки к точке. Пусть, для простоты рассуждений, изменение напряженности происходит только в одном направлении, которое примем за ось ОХ (рис. 2).
Тогда напряженность поля зависит только от координаты x: . Ясно, что в небольших участках пространства напряженность меняется мало, и электрическое поле там можно приближенно считать однородным. Возьмем близкие точки B и D и найдем разность потенциалов между ними. Воспользуемся формулой (1). Потенциал так же, как и напряженность, зависит только от координаты x (*Плоскость x = const эквипотенциальна, так как при перемещении единицы заряда в этой плоскости электрическое поле работы не совершает.):
Проекция вектора на ось ОХ равна разности координат точек D и B:
Таким образом, для близких точек B и D получаем:
(2)
Чтобы формула (2) стала точной, надо устремить точку B к точке D и найти предел, к которому стремится правая часть при неограниченном сближении точек:
(3)
Легко увидеть, что правая часть формулы (3) – это производная потенциала, взятая с обратным знаком. Таким образом, в неоднородном электрическом поле связь между потенциалом и напряженностью в каждой точке следующая:
(4)
Знак минус в формуле (4) означает, что потенциал убывает вдоль силовой линии: поскольку проекция напряженности на силовую линию 
, что и означает убывание потенциала.
Если нарисовать график зависимости φ от x, то тангенс угла наклона α касательной к графику в каждой его точке равен производной в этой точке (рис. 3). Поэтому можно сказать, что напряженность электрического поля определяет наклон касательной к графику потенциала.
Рассмотрим теперь несколько конкретных задач.
Задача 1. Сфера радиуса R имеет заряд Q. Найти зависимость напряженности и потенциала от расстояния r от центра сферы. Нарисовать графики.
Найдем вначале напряженность поля. Внутри сферы электрического поля нет: при r < RE = 0. Вне сферы напряженность поля такая же, как у точечного заряда Q помешенного в центр сферы: при r> R проекция напряженности на выбранное направление от центра 
, где ε0 – электрическая постоянная. На поверхности сферы, при r = R электрическое поле испытывает скачок 
. Зависимость E от r графически показана на рисунке 4, а.
Величину скачка ΔE можно выразить через поверхностную плотность заряда (равную заряду, приходящемуся на единицу площади поверхности сферы):
Заметим, что это общее свойство электростатического поля: на заряженной поверхности его проекция на направление нормали всегда испытывает скачок независимо от формы поверхности.
Выясним теперь, как меняется потенциал φ в зависимости от r. Мы уже знаем, что в любой точке тангенс угла наклона касательной к графику потенциала должен совпадать со значением проекции напряженности (взятой с противоположным знаком). При 0 < r < RE = 0, и, следовательно, во всех этих точках касательная к графику потенциала должна быть горизонтальной. Это означает, что на участке 0 < r < R потенциал не меняется: φ = const.
Вне сферы, при r > R производная 
отрицательна и величина ее убывает с расстоянием r. Поэтому и потенциал должен убывать с расстоянием, стремясь к нулю при 
. Действительно, чем дальше расположена точка, в которой мы ищем потенциал, тем меньшую работу надо совершать при перемещении единицы заряда из этой точки в бесконечность. Величина потенциала φ при r > R такая же, как у точечного заряда, помещенного в центр сферы:
Может ли потенциал испытать скачок на поверхности сферы, то есть при r = R? Очевидно, что нет. Скачок потенциала означал бы, что при перемещении единичного заряда между двумя очень близкими точками 1 и 2 электрическое поле совершало бы конечную работу:
должно оставаться конечным при что невозможно. Таким образом, потенциал не испытывает скачков.
График зависимости φ от r изображен на рисунке 4, б.
Задача 2. Шар радиуса R равномерно заряжен по всему объему. Полный заряд тара Q. Нарисуйте графики зависимости напряженности и потенциала от расстояния r от центра шара.
Такой шар можно представить себе состоящим из большого числа тонких заряженных сфер, вложенных одна в другую. Каждая сфера внутри себя поля не создает, а вне создает поле такое же, как точечный заряд, помещенный в ее центр. Поэтому вне шара, при r > R напряженность такая же, как напряженность поля точечного заряда Q помещенного в центр шара:
Внутри шара, на расстоянии R поле создают только сферы с радиусами от 0 до r (для сфер большего радиуса рассматриваемая точка находится внутри них). Следовательно, напряженность на расстоянии s от центра шара такая же, как напряженность поля точечного заряда Qr. помещенного в центр шара, где Qr – суммарный заряд всех сфер с радиусами от 0 до r, то есть заряд шара радиуса r. Если на шар радиуса R приходится заряд Q, то на шар радиуса r будет приходиться заряд
Таким образом, внутри шара напряженность поля – она линейно растет с расстоянием.
На поверхности шара, в точке r = R напряженность скачка не испытывает. Это находится в соответствии с общим правилом, так как поверхностная плотность заряда в данном случае равна нулю: шар заряжен однородно, и на бесконечно тонкий поверхностный слой приходится бесконечно малый заряд.
График зависимости E от r показан на рисунке 5, a.
Нарисуем теперь график потенциала. Производная от потенциала
всегда отрицательна (E ≥ 0). Поэтому с увеличением r потенциал должен монотонно убывать. В точке r = 0 производная потенциала равна нулю. Следовательно, касательная к графику в. этой точке горизонтальна: в точке r = 0 потенциал имеет максимум. В точке r = R ни потенциал, ни его производная скачков не испытывают. Первое следует из общего правила для потенциала, о втором мы уже говорили выше. Поэтому кривые, изображающие зависимость потенциала от расстояния при r < R и r > R в точке r = R должны сопрягаться – гладко без излома переходить одна в другую. При потенциал 
. График зависимости φ от r представлен на рисунке 5, б.
Задача 3. Две плоскости расположены параллельно друг другу на расстоянии d и заряжены с поверхностной плотностью заряда σ1 и σ2 соответственно. Нарисовать графики зависимости напряженности поля и потенциала от координаты x (ось ОХ перпендикулярна пластинам). Рассмотреть случаи одноименных (рис. 6, а) и разноименных (рис. 7, а) зарядов на пластинах.
Каждая плоскость создает по обе стороны от себя однородное электрическое поле, напряженность которого
Воспользовавшись принципом суперпозиции, для случая одноименных зарядов приходим к графику, показанному на рисунке 6, б, а для разноименных – к графику на рисунке 7, б. Скачки напряженности опять соответствуют общему правилу:
Соответствующие графики для потенциалов показаны на рисунках 6, в и 7, в. На отдельных участках зависимость потенциала от координаты – линейная, так как напряженность поля постоянна. Изломы происходят в тех местах, где напряженность поля испытывает скачок.
Заметим, что в данной задаче потенциал не стремится к нулю при . Это, очевидно, связано с тем, что плоскость бесконечна. В действительности размеры реальных пластин всегда ограничены; это приводит к тому, что потенциал падает с увеличением расстояния от пластин.
Задача 4. Две одинаковые параллельные пластины имеют заряды +q и –q. Как меняется разность потенциалов U между пластинами при увеличении расстояния d между ними? Нарисуйте график зависимости U от d.
Пока расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, такую систему можно считать плоским конденсатором. Тогда – напряжение линейно растет с расстоянием (начальный участок на рисунке 8).
Это соответствует тому, что напряженность поля 
. Как только расстояние между пластинами становится сравнимым с размерами пластин, электрическое поле появляется и вне пространства между пластинами. Тогда становятся существенными так называемые краевые эффекты, и зависимость потенциала от расстояния – довольно сложная. Однако качественно ясно, что, вследствие ослабления поля в области между пластинами, напряжение будет расти медленнее, чем по линейному закону (средний участок на рисунке 8). При дальнейшем увеличении расстояния между пластинами оно станет много больше их размеров. Тогда каждую пластину уже можно считать изолированным телом, и ее потенциал 
где C0 – емкость уединенной пластины. Таким образом, при очень больших расстояниях разность потенциалов перестает зависеть от расстояния между пластинами (график зависимости U от d. на рисунке 8 имеет горизонтальную асимптоту).
Краевые эффекты часто оказываются существенными при решении электростатических задач, связанных с законом сохранения энергии, рассмотрим, например, такой вариант ускорителя электронов.
Задача 5. В пластинах плоского конденсатора, заряженного до разности потенциалов U сделано сквозное отверстие. Конденсатор помещен в постоянное магнитное поле, направленное перпендикулярно электрическому полю в конденсаторе (рис. 9). Электрон влетает в пространство между пластинами конденсатора, ускоряется, приобретая энергию e·U вылетает через отверстие и. двигаясь в магнитном поле по окружности, возвращается в конденсатор. Затем он снова ускоряется, движется по окружности большего радиуса, опять входит в конденсатор и т.д. На первый взгляд кажется, что таким образом можно разогнать электрон до больших энергий, то есть создать ускоритель. Так ли это?
Оказывается, такой ускоритель работать не будет – не учтен краевой эффект. Вне конденсатора всегда существует слабое электрическое поле, которое тормозит электрон при егодвижении по окружности. Отрицательная работа поля при этом в точности равна положительной работе при разгоне электрона в конденсаторе: работа в электростатическом поле не зависит от формы траектории. Магнитное поле работы не совершает (сила Лоренца перпендикулярна скорости движения электрона). Поэтому полная работа всех сил, действующих на электрон, при его возвращении в начальную точку будет равна нулю, и кинетическая энергия электрона не изменится. Ускоритель работать не будет.
1. Может ли существовать электростатическое поле, у которого силовые линии – параллельные прямые, а абсолютная величина напряженности меняется только в направлении, перпендикулярном силовым линиям (рис. 10)?
2. Две концентрические металлические сферы радиусов R1 и R2 имеют заряды Q1 и Q2 соответственно. Найдите напряженность и потенциал электрического поля на произвольном расстоянии r от центра сфер. Нарисуйте графики зависимости E от r и φ от r. Рассмотрите случаи одноименных и разноименных зарядов. Как выглядят графики для случая Q1 = –Q2 (сферический конденсатор)?
3. Точечный заряд q окружен металлической сферой радиуса R с зарядом Q. Найдите напряженность поля и потенциал на произвольном расстоянии r от заряда q если он находится в центре сферы; нарисуйте графики зависимости E от r и φ от r. Как изменятся графики, если заряд сместить из центра сферы? Решите ту же задачу для случая, когда металлическая сфера заземлена.
4. Электрон влетает в пространство между пластинами плоского конденсатора так, что его скорость составляет острый угол с направлением силовых линий. Тогда при движении в конденсаторе он будет тормозиться и вылетит с меньшей скоростью; его кинетическая энергии уменьшится. Увеличится ли при этом энергия конденсатора?
5. Два одинаковых конденсатора емкостью C каждый, один из которых заряжен до напряжения U а второй – не заряжен, соединяют параллельно. Найти энергию системы до и после соединения конденсаторов. Почему эти энергии не равны?
6. Точечный заряд q находится вне незаряженной металлической сферы радиуса R на расстоянии d от ее центра. Найти потенциал сферы.
1. Не может, иначе работа по перемещению заряда по замкнутому контуру была бы отлична от нуля.
2. При R1 > r > 0 напряженность E = 0 и 
; при R2 > r > R 
и 
; при r > R2 
и 
(рис. 11).
3. При R > r > 0 напряженность 
и 
; при r > R 
и 
(рис. 12).
4. Энергия конденсатора не изменяется; изменяется энергия взаимодействия электрона и конденсатора (работа по перемещению электрона в бесконечность из начальной и конечной точек не одна и та же).
5. ровно половина энергии перешло в тепло (независимо от сопротивления подводящих проводов).
6. (потенциал сферы такой же, как в ее центре, а там суммарный потенциал поля индуцированных на сфере зарядов равен нулю).
| Выложил | alsak |
| Опубликовано | 12.01.10 |
| Просмотров | 79957 |
| Рубрика | Решение задач |
| Тема | Электростатика |
У вас большие запросы!
Точнее, от вашего браузера их поступает слишком много, и сервер VK забил тревогу.
Эта страница была загружена по HTTP, вместо безопасного HTTPS, а значит телепортации обратно не будет.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы отключили сохранение Cookies, а они нужны, чтобы решить проблему.
Почему-то страница не получила всех данных, а без них она не работает.
Обратитесь в поддержку сервиса.
Вы вернётесь на предыдущую страницу через 5 секунд.
Вернуться назад